Mar 21, 2024
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轉(zhuǎn)發(fā)自:第23卷第6期 塑性工程學(xué)報 Vol.23 No.6
2016年12月 JOURNAL?。希啤。校蹋粒樱裕桑茫桑裕佟。牛危牵桑危牛牛遥桑危?Dec. 2016doi:10.3969/j.issn.1007-2012.2016.06.009
作者:(山東科技大學(xué)機(jī)械電子工程學(xué)院,青島 266590) 蘇春建1 閆楠楠2 張曉東4 陸 順5
(山東科技大學(xué)土木工程與建筑學(xué)院,青島?。玻叮叮担梗埃⊥酢∏澹?/p>
摘 要:針對普通沖裁方式獲得的厚板沖裁件常存在尺寸精度低、斷面質(zhì)量差及翹曲嚴(yán)重等問題,采用雙側(cè)齒圈壓邊的方式對厚板精密沖裁成形進(jìn)行模擬和力學(xué)分析,建立了厚板的精沖數(shù)學(xué)模型及有限元模型,研究了成形中應(yīng)力應(yīng)變問題及靜水應(yīng)力、材料流動的規(guī)律,并通過對6、8、10和12mm厚板進(jìn)行有限元模擬,探討了不同板厚對雙側(cè)齒圈壓邊精沖的影響,最后進(jìn)行實驗驗證,分析結(jié)果表明雙側(cè)齒圈壓邊沖裁方式能夠增加厚板剪切變形區(qū)的靜水壓力,充分發(fā)揮材料的塑性,提高厚板沖裁件斷面質(zhì)量。
關(guān)鍵詞:厚板;雙側(cè)齒圈壓邊;精密沖裁;力學(xué)分析
中圖分類號:TG386 文獻(xiàn)標(biāo)識碼:A 文章編號:1007-2012(2016)06-0051-07
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Abstract:Considering?。穑铮铮颉。洌椋恚澹睿螅椋铮睿幔臁。幔悖悖酰颍幔悖。幔睿洹。螅澹悖簦椋铮睢。瘢酰幔欤椋簦。幔蟆。鳎澹欤臁。幔蟆。螅澹觯澹颍濉。鳎幔颍穑椋睿纭。妫铮颉。簦瑁椋悖耄穑欤幔簦濉。猓欤幔睿耄椋睿纭。穑幔颍簟。猓悖铮恚恚铮睢。猓欤幔睿耄椋睿纭。恚澹簦瑁铮?,a?。猓椋欤幔簦澹颍幔臁。纾澹幔颍颍椋睿纭。猓欤幔睿耄瑁铮欤洌澹颉。恚澹簦瑁铮洹。鳎幔蟆。幔洌铮穑簦澹洹。幔睿洹。簦瑁濉。穑颍澹悖椋螅椋铮睢。猓欤幔睿耄椋睿纭。妫铮颍恚椋睿纭。铮妗。簦瑁濉。簦瑁椋悖?/p>
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引 言
隨著厚板精沖技術(shù)在各個領(lǐng)域的廣泛應(yīng)用,精沖工藝的研究已成為現(xiàn)代沖裁技術(shù)的重點。普通沖
*國家自然科學(xué)基金資助項目(51305241);山東省高等學(xué)??蒲杏媱濏椖浚ǎ剩保玻蹋粒埃常?;山東省泰山學(xué)者建設(shè)工程專項項目(tshw20130956)。
通訊作者:蘇春建 E-mail:suchunjian2008@163.com作者簡介:蘇春建,男,1980年生,山東菏澤人,博士
(后),副教授,主要從事金屬板材精密塑性成形研究收稿日期:2015-11-25;修訂日期:2016-03-05
裁方式獲得的厚板沖裁件尺寸精度低、斷面質(zhì)量差[1-4]。本文提出一種雙側(cè)齒圈壓邊的精密沖裁方式,即只需在壓邊圈及凹模上設(shè)置齒圈就可以實現(xiàn)精沖工藝,對其進(jìn)行研究,能夠大幅減少由于昂貴的精沖設(shè)備而帶來的附加成本,有較大的經(jīng)濟(jì)價值。
針對7mm以上中厚板沖裁件常出現(xiàn)的斷面質(zhì)量差等問題,本文以AISI-1020鋼為研究對象,在雙側(cè)齒圈壓邊方式下用 DEFORM 軟件模擬分析8mm板材的精沖機(jī)理,分析變形區(qū)材料的應(yīng)力應(yīng)變狀態(tài),并對6mm、8mm、10mm和12mm厚板進(jìn)行有限元模態(tài)分析,探討不同板厚對雙側(cè)齒圈壓邊精沖的影響。
1 金屬板材精密沖裁理論基礎(chǔ)
1.1 精密沖裁的機(jī)理
精密沖裁是塑性剪切過程,是在專用(三動)壓力機(jī)上借助特殊結(jié)構(gòu)的精沖模,在強(qiáng)力作用下使板材發(fā)生塑性剪切[5]。其成形原理如圖1所示,沖裁過程中凸模接觸板料之前,通過施加一定壓力使V形齒圈將材料壓緊在凹模上,從而在V形齒的內(nèi)面產(chǎn)生橫向側(cè)壓力,以阻止材料在剪切區(qū)內(nèi)撕裂和金屬橫向流動,在凸模壓入材料的同時,利用頂出器的反壓力將材料壓緊,并在壓緊狀態(tài)中凸模向下運行進(jìn)行沖裁,使剪切區(qū)的材料處于三向壓應(yīng)力狀態(tài),進(jìn)而提高材料的塑性,使材料沿著凸凹模刃口形狀發(fā)生塑性分離。
圖1 精沖成形原理圖
Fig.1?。樱悖瑁澹恚幔簦椋恪。洌椋幔纾颍幔怼。铮妗。妫椋睿濉。猓欤幔睿耄椋睿?/p>
1.2 精沖變形區(qū)的力態(tài)分析
圖2所示為模具對板料進(jìn)行沖裁時的受力情況,當(dāng)凸模下降至與板料接觸時,板料受到的外力和板料變形區(qū)內(nèi)存在的應(yīng)力如圖3所示。
圖2 精密沖裁時作用于板材上的力圖
注:P、Pd分別為頂件板對材料的垂直作用力;F為凸模作用于材料的上的沖裁力,F=P+Pd;N1、N2分別為凸、凹模對材料的側(cè)壓力;F1、F2分別為凸、凹模側(cè)面對材料的摩擦力;F3、F4分別為凸、凹模端面對材料的摩擦力;Pv為齒圈對材料的作用力。
Fig.2?。疲铮颍悖濉。幔悖簦蟆。铮睢。螅瑁澹澹簟。穑欤幔簦濉。椋睢。妫椋睿濉。猓欤幔睿耄椋睿?/p>
圖3 一點處的應(yīng)力狀態(tài)
Fig.3 Stress?。螅簦幔簦濉。铮妗。铮睿濉。穑铮椋睿?/p>
在精沖變形區(qū)內(nèi)任一點O處取坐標(biāo)系XYZ,在該處取微元六面體,其上作用應(yīng)力如圖2、圖3所示。σy是由P引起的正應(yīng)力,σvx、σvy分別是由Pv
在X方向分量Pvx和Y方向分量Py引起的正應(yīng)力, σN為側(cè)壓力N引起的正應(yīng)力,σz是模具對材料的約束作用引起的正應(yīng)力,剪應(yīng)力τxy、τyx是由外摩擦力引起的。
在O點處的應(yīng)力張量為:
Tσ=Tεσ+Tσρ 式中 Tεσ———球形應(yīng)力張量
?。?sigma;ρ———應(yīng)力偏量 (1)
-σx+σN τxy 0
熿燄
Tσ=τyx -(σy+σvy) 0=0 0 -σz燅熿-σm 0 0燄0 -σm 0+燀0 0 -σm燅
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3 3
τyx 1(σvx+σN+σz)-2(σy+σvy)?。?/p>
3 3
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(2)
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Tεσ= 0 -σm 0(3)燀0 0 -σm燅
1(σy+σN+σvx+σvy+σz) (4) σm =
3
式中 σm———平均應(yīng)力
精沖時變形區(qū)的球形應(yīng)力張量Tεσ是O點所受的靜水壓,該張量影響O點材料的塑性[6-7]。從式(4)可以看出影響變形區(qū)靜水壓力的因素,可通過以下途徑來提高靜水壓力:1)增大σy,主要是通過增大頂件反力;2)增大σN,主要是通過在一定程度上減小凸凹模間隙;3)增大σvx+σvy,通過增大壓邊力Pv 來實現(xiàn);4)采用最佳壓邊圈齒形內(nèi)角 α。由圖1可知:
Pvx+Pvy=Pv(cosα+sinα)
取極值:令d(Pvx+Pvy)=0,得:dα (5)
Pv(cosα-sinα)=0 (6)
因為,壓邊力Pv 一定,所以,cosα-sinα=0, α=π/4
2 厚板精沖的有限元模擬仿真分析
2.1 有限元模型的建立
在有限元模擬過程中,為保證有限元模型精確描述精沖過程,又能保證模擬結(jié)果的正確性,根據(jù)實際條件做簡化處理,因此把精沖過程作為軸對稱問題來研究[8-9]。圖4為精沖過程的有限元模型,采用V形齒圈是精沖與普通沖裁最顯著的區(qū)別之一,以點劃線為對稱軸,為了節(jié)省時間和計算機(jī)內(nèi)存,只選取工件的1/2模型進(jìn)行模擬分析,將板料設(shè)置塑性體,其他工件視為剛性體(即不變形體),忽略模具的變形。
圖4 精沖過程的有限元模型
Fig.4?。疲椋睿椋簦濉。澹欤澹恚澹睿簟。螅椋恚酰欤幔簦椋铮睢。铮妗。妫椋睿濉。猓欤幔睿耄椋睿纭。穑颍铮悖澹螅蟊疚挠邢拊M選用直徑Φ20mm、板厚8mm的AISI-20鋼為研究對象,其他參數(shù)如下。
1) 模擬幾何參數(shù):凹模外直徑Φ50mm,模具間隙0.5mm,模具圓角0.03mm,板料厚度8mm,
V形齒圈速度2mm·s-1,凸模速度1mm·s-1。
2) 摩擦系數(shù)的選擇:由于是冷沖壓,設(shè)置冷摩擦系數(shù)為0.12;板料與其他零件的接觸容差為
0.001。
3) 網(wǎng)格劃分:板料作為塑性體分析,采用四節(jié)點單元。塑性剪切區(qū)域集中在模具刃口之間極窄的區(qū)域內(nèi),因此,在模具間隙處還需對網(wǎng)格進(jìn)行局部細(xì)化。
4) 邊界條件的設(shè)定:沖裁方向是沿Y軸負(fù)方向,在X方向上不允許發(fā)生金屬流動,把配料的軸對稱面設(shè)為X方向固定不動。
5) 沖裁力是選用壓力機(jī)和設(shè)計模具的重要依據(jù)之一,影響沖裁力的因素主要包括:材料機(jī)械性能及其厚度、零件尺寸、模具幾何參數(shù)等。由于精沖是在三向受力狀態(tài)下進(jìn)行沖裁的,變形抗力要比普通沖裁大得多,因此精沖總壓力為:
其中: FZ=F+FY+FF (7)
F=1.25Ltτb =Ltσb (8)
FY=(0.3-0.6)F (9)
FF=Ap (10)
式中?。疲?mdash;——精沖總壓力
?。?mdash;——沖裁力
?。疲?mdash;——壓料力
?。疲?mdash;——頂(推)件板的反頂力
L———剪切輪廓線長
?。?mdash;——材料厚度
τb———材料的抗剪強(qiáng)度
σb———材料的抗拉強(qiáng)度
?。?mdash;——精沖零件的承壓面積
?。?mdash;——單位面積反壓力,取20~70MPa
2.2 應(yīng)力分析
圖5是凸模壓入板料不同位置時各階段的等效應(yīng)力分布情況。
從圖5可以看出,雙側(cè)齒圈壓邊方式下的剪切區(qū)內(nèi)等效應(yīng)力分布較為廣泛,主要集中在剪切區(qū)域的模具刃口連線附近以及V形齒圈內(nèi)側(cè)附近,在剪切變形中,材料水平方向的橫向流動受到V形齒圈的阻礙作用,對成形中翹曲抑制作用明顯,且能夠增加剪切區(qū)域內(nèi)的壓應(yīng)力值,使得材料的塑性增加,有利于精沖變形的進(jìn)行。從沖裁成形前期可以看出,由于頂件板的作用,遠(yuǎn)離刃口連線附近的應(yīng)力也較大,這樣就能有效抑制沖裁時所產(chǎn)生的彎曲,隨著凸模的下行剪切區(qū)域面積逐漸減小,等效應(yīng)力也隨之降低,但是由于在沖裁成形過程中不可避免的出現(xiàn)加工硬化現(xiàn)象,變形區(qū)的等效應(yīng)力依舊很大。
沖裁成形中變形區(qū)的最大等效應(yīng)力隨凸模下行變化曲線如圖6所示。在沖裁成形前期,遠(yuǎn)離刃口連線附近的應(yīng)力較大,有效抑制沖裁時所產(chǎn)生的彎曲。隨著凸模壓入量的增加,變形區(qū)的等效應(yīng)力呈明顯減小的趨勢,并逐漸趨于一個定值。
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