免責聲明：本文援引自網(wǎng)絡或其他媒體，與揚鍛官網(wǎng)無關(guān)。其原創(chuàng)性以及文中陳述文字和內(nèi)容未經(jīng)本站證實，對本文以及其中全部或者部分內(nèi)容、文字的真實性、完整性、及時性本站不作任何保證或承諾，請讀者僅作參考，并請自行核實相關(guān)內(nèi)容。揚州鍛壓\揚州沖床\揚鍛\yadon\沖床廠家\壓力機廠家\鍛造廠家\

轉(zhuǎn)發(fā)自：第２３卷第６期 塑性工程學報 Ｖｏｌ．２３?。危铮?/p>

２０１６年１２月 ＪＯＵＲＮＡＬ　ＯＦ?。校蹋粒樱裕桑茫桑裕佟。牛危牵桑危牛牛遥桑危?Ｄｅｃ．?。玻埃保叮洌铮椋海保埃常梗叮梗辏椋螅螅睿保埃埃罚玻埃保玻玻埃保叮埃叮埃埃?/p>

作者：（山東科技大學機械電子工程學院，青島　２６６５９０）　蘇春建１　閆楠楠２　張曉東４　陸　順５

（山東科技大學土木工程與建筑學院，青島?。玻叮叮担梗埃⊥酢∏澹?/p>

摘　要：針對普通沖裁方式獲得的厚板沖裁件常存在尺寸精度低、斷面質(zhì)量差及翹曲嚴重等問題，采用雙側(cè)齒圈壓邊的方式對厚板精密沖裁成形進行模擬和力學分析，建立了厚板的精沖數(shù)學模型及有限元模型，研究了成形中應力應變問題及靜水應力、材料流動的規(guī)律，并通過對６、８、１０和１２ｍｍ厚板進行有限元模擬，探討了不同板厚對雙側(cè)齒圈壓邊精沖的影響，最后進行實驗驗證，分析結(jié)果表明雙側(cè)齒圈壓邊沖裁方式能夠增加厚板剪切變形區(qū)的靜水壓力，充分發(fā)揮材料的塑性，提高厚板沖裁件斷面質(zhì)量。

關(guān)鍵詞：厚板；雙側(cè)齒圈壓邊；精密沖裁；力學分析

精沖時變形區(qū)的球形應力張量Ｔεσ是Ｏ點所受的靜水壓，該張量影響Ｏ點材料的塑性［６－７］。從式（４）可以看出影響變形區(qū)靜水壓力的因素，可通過以下途徑來提高靜水壓力：１）增大σｙ，主要是通過增大頂件反力；２）增大σＮ，主要是通過在一定程度上減小凸凹模間隙；３）增大σｖｘ＋σｖｙ，通過增大壓邊力Ｐｖ 來實現(xiàn)；４）采用最佳壓邊圈齒形內(nèi)角 α。由圖１可知：

Ｐｖｘ＋Ｐｖｙ＝Ｐｖ（ｃｏｓα＋ｓｉｎα）

　　取極值：令ｄ（Ｐｖｘ＋Ｐｖｙ）＝０，得：ｄα （５）

Ｐｖ（ｃｏｓα－ｓｉｎα）＝０ （６）

　　因為，壓邊力Ｐｖ 一定，所以，ｃｏｓα－ｓｉｎα＝０， α＝π／４

２　厚板精沖的有限元模擬仿真分析

２．１　有限元模型的建立

在有限元模擬過程中，為保證有限元模型精確描述精沖過程，又能保證模擬結(jié)果的正確性，根據(jù)實際條件做簡化處理，因此把精沖過程作為軸對稱問題來研究［８－９］。圖４為精沖過程的有限元模型，采用Ｖ形齒圈是精沖與普通沖裁最顯著的區(qū)別之一，以點劃線為對稱軸，為了節(jié)省時間和計算機內(nèi)存，只選取工件的１／２模型進行模擬分析，將板料設置塑性體，其他工件視為剛性體（即不變形體），忽略模具的變形。

圖４　精沖過程的有限元模型

Ｆｉｇ．４?。疲椋睿椋簦濉。澹欤澹恚澹睿簟。螅椋恚酰欤幔簦椋铮睢。铮妗。妫椋睿濉。猓欤幔睿耄椋睿纭。穑颍铮悖澹螅蟊疚挠邢拊M選用直徑Φ２０ｍｍ、板厚８ｍｍ的ＡＩＳＩ－２０鋼為研究對象，其他參數(shù)如下。

１） 模擬幾何參數(shù)：凹模外直徑Φ５０ｍｍ，模具間隙０．５ｍｍ，模具圓角０．０３ｍｍ，板料厚度８ｍｍ，

Ｖ形齒圈速度２ｍｍ·ｓ－１，凸模速度１ｍｍ·ｓ－１。

２） 摩擦系數(shù)的選擇：由于是冷沖壓，設置冷摩擦系數(shù)為０．１２；板料與其他零件的接觸容差為

０．００１。

３） 網(wǎng)格劃分：板料作為塑性體分析，采用四節(jié)點單元。塑性剪切區(qū)域集中在模具刃口之間極窄的區(qū)域內(nèi)，因此，在模具間隙處還需對網(wǎng)格進行局部細化。

４） 邊界條件的設定：沖裁方向是沿Ｙ軸負方向，在Ｘ方向上不允許發(fā)生金屬流動，把配料的軸對稱面設為Ｘ方向固定不動。

５） 沖裁力是選用壓力機和設計模具的重要依據(jù)之一，影響沖裁力的因素主要包括：材料機械性能及其厚度、零件尺寸、模具幾何參數(shù)等。由于精沖是在三向受力狀態(tài)下進行沖裁的，變形抗力要比普通沖裁大得多，因此精沖總壓力為：

　　其中： ＦＺ＝Ｆ＋ＦＹ＋ＦＦ （７）

Ｆ＝１．２５Ｌｔτｂ ＝Ｌｔσｂ （８）

ＦＹ＝（０．３－０．６）Ｆ （９）

ＦＦ＝Ａｐ （１０）

式中?。疲?mdash;——精沖總壓力

　　　Ｆ———沖裁力

　　?。疲?mdash;——壓料力

　　?。疲?mdash;——頂（推）件板的反頂力

　　?。?mdash;——剪切輪廓線長

　　?。?mdash;——材料厚度

　　　τｂ———材料的抗剪強度

　　　σｂ———材料的抗拉強度

　　?。?mdash;——精沖零件的承壓面積

　　　ｐ———單位面積反壓力，?。玻啊罚埃停校?/p>

２．２　應力分析

圖５是凸模壓入板料不同位置時各階段的等效應力分布情況。

從圖５可以看出，雙側(cè)齒圈壓邊方式下的剪切區(qū)內(nèi)等效應力分布較為廣泛，主要集中在剪切區(qū)域的模具刃口連線附近以及Ｖ形齒圈內(nèi)側(cè)附近，在剪切變形中，材料水平方向的橫向流動受到Ｖ形齒圈的阻礙作用，對成形中翹曲抑制作用明顯，且能夠增加剪切區(qū)域內(nèi)的壓應力值，使得材料的塑性增加，有利于精沖變形的進行。

從沖裁成形前期可以看出，由于頂件板的作用，遠離刃口連線附近的應力也較大，這樣就能有效抑制沖裁時所產(chǎn)生的彎曲，隨著凸模的下行剪切區(qū)域面積逐漸減小，等效應力也隨之降低，但是由于在沖裁成形過程中不可避免的出現(xiàn)加工硬化現(xiàn)象，變形區(qū)的等效應力依舊很大。

沖裁成形中變形區(qū)的最大等效應力隨凸模下行變化曲線如圖６所示。在沖裁成形前期，遠離刃口連線附近的應力較大，有效抑制沖裁時所產(chǎn)生的彎曲。隨著凸模壓入量的增加，變形區(qū)的等效應力呈明顯減小的趨勢，并逐漸趨于一個定值。

圖５　等效應力分布圖

ａ）凸模下降１ｍｍ；ｂ）凸模下降２ｍｍ

ｃ）凸模下降４ｍｍ；ｄ）凸模下降５ｍｍ

Ｆｉｇ．５　Ｄｉｓｔｒｉｂｕｔｉｏｎ?。铮妗。澹瘢酰椋觯幔欤澹睿簟。螅簦颍澹螅?/p>

圖６　最大等效應力與凸模壓入量關(guān)系曲線

Ｆｉｇ．６　Ｒｅｌａｔｉｏｎｓｈｉｐ?。悖酰颍觯濉。铮妗。恚幔椋恚酰怼。澹瘢酰椋觯幔欤澹睿簟。螅簦颍澹螅螅幔睿洹。椋睿洌澹睿簦幔簦椋铮睢。铮妗。穑酰睿悖琛。椋睢。穑欤幔簦?/p>

２．３　應變分析

圖７是凸模壓入板料不同位置時各階段的等效應變分布情況。

從圖７中可以看出，等效應變分布與等效應力相似，主要集中在模具刃口連線附近，沖裁初期模具刃口應變分布較小，隨著凸模壓入量增加模具刃口連線附近局部剪切區(qū)的應變較大，說明板料在精沖變形中是在剪切狀態(tài)下進行，有利于板料塑性流動。與等效應力最大區(qū)別是在非變形區(qū)板料的等效應變幾乎為０。

圖８為沖裁成形中變形區(qū)的最大等效應變隨凸模下行的變化曲線圖。從圖中可知，隨著凸模壓入

圖７　等效應變分布圖

ａ）凸模下降１ｍｍ；ｂ）凸模下降２ｍｍ

ｃ）凸模下降４ｍｍ；ｄ）凸模下降５ｍｍ

Ｆｉｇ．７?。模椋螅簦颍椋猓酰簦椋铮睢。铮妗。澹瘢酰椋觯幔欤澹睿簟。螅簦颍幔椋盍康脑黾?，變形區(qū)的等效應變呈先增大后減小的趨勢。

２．４　靜水應力分析

靜水應力（即平均應力）對板料的塑性成形性能非常重要，靜水壓力對抑制剪切區(qū)以外的材料流動有很大作用［１０］。圖９是齒圈壓入量對靜水壓力影響的變化曲線圖，從圖中可以看出，靜水壓力隨著齒圈壓入量的增加而增大，當齒圈全部壓入板料之后，齒圈附近區(qū)域的靜水壓力最大，其值約為－１０２ＭＰａ。隨著遠離齒圈，靜水壓力雖然不斷減小，但在整個精沖變形區(qū)內(nèi)靜水壓力依然較大，有助于板材塑性的發(fā)揮，從而獲得質(zhì)量更佳的沖裁件。

圖９　齒圈壓入量對靜水壓力的影響

Ｆｉｇ．９?。桑睿妫欤酰澹睿悖濉。铮妗。椋睿洌澹睿簦幔簦椋铮睢。铮妗。纾澹幔颉。颍椋睿纭。椋睢。穑欤幔簦澹铮睢。瑁洌颍铮螅簦幔簦椋恪。穑颍澹螅螅酰颍?/p>

圖１０是凸模壓入量對靜水壓力影響的變化曲線，從圖中可以看出，沖裁初期，在塑性變形區(qū)形成較大的靜水壓力，有利于材料的進一步變形，當凸模下行５０％以后，剪切變形區(qū)內(nèi)的靜水壓力逐漸減小，拉應力逐漸增大，靜水壓力隨凸模壓入量的增加呈減小趨勢。剪切區(qū)的拉應力容易導致裂紋的產(chǎn)生及擴展，因此靜水壓力對沖裁成形非常重要。

圖１０　凸模壓入量對靜水壓力的影響

Ｆｉｇ．１０?。桑睿妫欤酰澹睿悖濉。铮妗。椋睿洌澹睿簦幔簦椋铮睢。铮妗。穑酰睿悖琛。椋睢。穑欤幔簦澹铮睢。瑁洌颍铮螅簦幔簦椋恪。穑颍澹螅螅酰颍?/p>

２．５　材料流動分析

圖１１是在雙側(cè)齒圈壓邊方式下的材料流動狀態(tài)圖。材料流動速度用矢量方式表示，材料在各個時刻的流動方向可以由速度矢量箭頭清楚地顯示，速度的大小用不同的箭頭顏色表示。由于精沖的落料部分可以視為理想剛性區(qū)，對其中的材料視為靜止，因此不對落料區(qū)域作考慮。

圖１１　材料流動圖

ａ）凸模下行０．５ｍｍ；ｂ）凸模下行１ｍｍ；ｃ）凸模下行２ｍｍ

Ｆｉｇ．１１?。模椋幔纾颍幔怼。铮妗。恚幔簦澹颍椋幔臁。妫欤铮?/p>

在沖裁初期，如圖１１ａ所示，凸模下壓量較小，材料在三向壓應力狀態(tài)下產(chǎn)生流動渦流，此時的金屬流動速度較慢，凸模下行一段距離后，如圖１１ｂ、圖１１ｃ所示，此時材料受三向壓應力作用，抑制非變形區(qū)材料向變形區(qū)轉(zhuǎn)移。當凸模下行至中后期時，凸模壓入量加大，凸緣部分以剛性體狀態(tài)繼續(xù)下移，由于在中后期壓應力作用減小，材料轉(zhuǎn)移速度增大，在模具刃口附近金屬內(nèi)部晶粒變形加大，纖維變形加劇，這時極易出現(xiàn)裂紋，因此金屬材料流動規(guī)律的研究對于沖裁成形具有重要意義。

２．６　板厚對雙側(cè)齒圈壓邊精沖的影響

板厚是影響厚板精密沖裁的主要因素之一，在實際生產(chǎn)加工中，不同制件對板厚的要求也不同，因此需考慮多種板厚的分析，本文分別對６、８、１０和１２ｍｍ厚的板材進行有限元模擬分析，相對間隙保持不變，分析模擬后的沖裁力曲線和斷面情況，總結(jié)出沖裁力隨板厚變化的規(guī)律，為實際生產(chǎn)中的模具設計和設備選擇提供理論幫助。

圖１２是沖裁后不同板厚的斷面狀況，從圖中可以看出，４種不同板厚的板料沖裁完成后，斷面狀況都不相同，光亮帶（光亮帶主要是產(chǎn)生塑性剪切的材料在和模具側(cè)面接觸中被模具側(cè)面擠壓而形成的光亮垂直的斷面，即圖中斷面上部較光滑的部分）隨著板厚的增加有所減少，由６ｍｍ的５０％減小到１２ｍｍ的３０％左右，斷裂帶（斷裂帶是由刃口處的微裂紋在拉應力的作用下不斷擴展而形成的斷裂面，斷面粗糙，即圖中斷面下部較粗糙的部分）的長度增加。

圖１２　不同板厚的斷面質(zhì)量

ａ）６ｍｍ板厚；ｂ）８ｍｍ板厚；ｃ）１０ｍｍ板厚；ｄ）１２ｍｍ板厚

Ｆｉｇ．１２?。樱瑁澹幔颍椋睿纭。螅澹悖簦椋铮睢。鳎椋簦琛。洌椋妫妫澹颍澹睿簟。螅瑁澹澹簟。簦瑁椋悖耄睿澹螅螅澹?/p>

３　實驗結(jié)果

實驗通過精沖模具沖制不同板厚（６，８，１０和１２ｍｍ）的鋼板，驗證雙側(cè)齒圈壓邊的模擬結(jié)果的準確性。將本次實驗獲得制件（圖１３）與模擬結(jié)果相比可以得出，實驗結(jié)果與模擬結(jié)果基本相一致，如圖１４所示。

由圖１３實驗所得制件和圖１４模擬結(jié)果與實驗結(jié)果對照可以看出，沖裁力隨著厚板厚度的增大而增大，經(jīng)過雙側(cè)齒圈壓邊精密沖裁的沖裁力在比普通沖裁并沒有大多少（＜２５％）的情況下斷面質(zhì)量較好，斷裂帶也能夠得到改善，圓角及毛刺都較小，制件結(jié)果較為理想。

４　結(jié)　論

１） 采用雙側(cè)齒圈壓邊成形的方法可以一次得到斷面光潔的沖裁件，且斷面質(zhì)量較高。

２） 在沖裁過程中，模具刃口附近首先出現(xiàn)最大應力，增加剪切區(qū)域內(nèi)的壓應力值，使得材料的塑性增加，有利于精沖變形的進行，隨著凸模壓入量的增加，變形區(qū)的等效應力呈明顯減小的趨勢，等效應變呈先增大后減小的趨勢。

３） 在雙側(cè)齒圈壓邊沖裁過程中，靜水壓力提高了金屬的流動塑性，沖裁中后期壓應力作用減小，材料轉(zhuǎn)移速度增大，在模具刃口附近金屬內(nèi)部晶粒變形加大，纖維變形加劇，這時極易出現(xiàn)裂紋。

４） 采用雙側(cè)齒圈壓邊時，沖裁件斷面質(zhì)量隨著板厚的增加有降低趨勢，沖裁力隨著板厚的增加而增大，但間隙在一定范圍內(nèi)對沖裁力影響不大。

參考文獻

［１］ Ｋｏｚｏ?。希螅幔耄幔洌幔樱簦幔簦澹铮妫簦瑁澹幔颍簟。铮妗。穑颍澹悖椋螅椋铮睢。妫铮颍纾椋睿纭。椋睿剩幔穑幔睿郏茫荩裕幔耄幔螅瑁椤。桑螅瑁椋耄幔鳎幔裕瑁濉。穑颍铮悖澹澹洌椋睿纾蟆。铮妗。簦瑁?/p>

１１ｔｈ　Ａｓｉａｎ?。樱恚穑铮螅椋酰怼。铮睢。校颍澹悖椋螅椋铮睢。疲铮颍纾椋睿纾耍铮簦铮海裕瑁濉。剩幔穑幔睢。樱铮悖椋澹簦。妫铮颉。裕瑁澹悖瑁睿铮欤铮纾。铮妗。校欤幔螅簦椋悖椋簦?，２０１０：

２６－３１

［２］ 國家自然科學基金委員會工程與材料科學部．機械工程學科發(fā)展戰(zhàn)略報告（２０１１－２０２０）［Ｍ］．北京：科學出

版社，２０１０

［３］ 林忠欽，李淑慧．汽車板精益成形技術(shù)［Ｍ］．北京：機械工業(yè)出版社，２００９

［４］ 康鳳．厚板沖裁過程的模擬仿真及其參數(shù)化設計［Ｄ］．重慶：重慶大學，２００５

［５］ 李傳民．ＤＥＦＯＲＭ５．０３金屬成形有限元分析實例指導教程［Ｍ］．北京：機械工業(yè)出版社，２００７

［６］ 彭群，趙彥啟，李榮洪，等．強力壓邊精沖技術(shù)的數(shù)值模

擬［Ｊ］．鍛壓技術(shù)，２００４．２９（４）：２３－２５

［７］ 權(quán)國政，周杰，佟瑩，等．基于數(shù)值模擬的厚板沖裁變形機理研究［Ｊ］．金屬鑄鍛焊技術(shù)，２００８．３７（１５）：１０－１３

［８］ Ｒｉｄｂａ　Ｈａｍｂｌｉ．Ｆｉｎｉｔｅ?。澹欤澹恚澹睿簟。螅椋恚酰欤幔簦椋铮睢。铮妗。妫椋睿濉。猓欤幔睿?/p>

ｋｉｎｇ　ｐｒｏｃｅｓｓｅｓ?。酰螅椋睿纭。幔穑颍澹螅螅酰颍澹洌澹穑澹睿洌澹睿簟。洌幔恚幔纾澹恚铮洌澹欤郏剩荩剩铮酰颍睿幔臁。铮妗。停幔簦澹颍椋幔欤蟆。校颍铮悖澹螅螅椋睿纭。裕澹悖瑁睿铮欤铮纾?，２０１１．１１６（２－３）：２５２－２６４

［９］ Ｚｈａｏ?。冢瑁澹?，Ｚｈｕａｎｇ?。兀椋睿悖酰?，Ｘｉｅ　Ｘｉａｏｌｏｎｇ．Ａｎ?。椋恚穑颍铮觯澹洌酰悖簦椋欤濉。妫颍幔悖簦酰颍濉。悖颍椋簦澹颍椋铮睢。妫铮颉。妫椋睿濉。猓欤幔睿耄椋睿纭。穑颍铮悖澹螅螅郏剩荩剩铮酰颍睿幔臁。铮妗。樱瑁幔睿纾瑁幔椤。剩椋幔铮簦铮睿纭。眨睿椋觯澹颍螅椋簦ǎ樱悖椋澹睿悖澹?，

２００８．１３（６）：７０２－７０６

［１０］ Ｆａｎ　Ｗ?。疲蹋椤。省。龋粒睢。椋睿觯澹螅簦椋纾幔簦椋铮睢。铮睢。簦瑁濉。洌幔恚幔纾濉。铮妫粒桑樱桑保埃矗担幔睿洹。粒桑樱桑保埃玻担螅簦澹澹欤蟆。椋睢。妫椋睿澹猓欤幔睿耄椋睿纭。鳎椋簦瑁睿澹纾幔簦椋觯濉。悖欤澹幔颍幔睿悖澹郏剩荩停幔簦澹颍椋幔欤蟆。樱悖椋澹睿悖濉。幔睿洹。牛睿纾椋睿澹澹颍椋睿纭。?，２００９．４９９：２４８－２５１

（上接第２３頁）

［３］ Ｅｎｇｅｌ?。眨停澹兀睿澹颉。?，Ｇｅｉｇｅｒ?。停粒洌觯幔睿悖澹洹。悖铮睿悖澹穑簟。妫铮?/p>

ｔｈｅ?。疲拧。螅椋恚酰欤幔簦椋铮睢。铮妗。恚澹簦幔臁。妫铮颍恚椋睿纭。穑颍铮悖澹螅螅澹蟆。妫铮颉。簦瑁澹穑颍铮洌酰悖簦椋铮睢。铮妗。恚椋悖颍铮穑幔颍簦螅郏茫荩校颍铮悖澹澹洌椋睿纾蟆。铮妗。簦瑁濉。疲椋妫簦?/p>

ＩＣＴＰ，Ｏｈｉｏ，１９９６：９０３－９０７

［４］ 郭斌，龔峰，單德彬．微成形摩擦研究進展［Ｊ］．塑性工

程學報，２００９．１６（４）：１４６－１５１

［５］ 周健，王春舉，單德彬，等．鋁合金微型齒輪等溫精密微成形工藝研究［Ｊ］．塑性工程學報，２００５．１２（ｚ１）：３６－３９

［６］ Ｃｈａｎ　Ｗ，Ｆｕ　Ｍ，Ｙａｎｇ　Ｂ．Ｓｔｕｄｙ?。铮妗。螅椋濉。澹妫妫澹悖簟。椋睢。恚椋悖颍铮澹簦颍酰螅椋铮睢。穑颍铮悖澹螅蟆。铮妗。穑酰颍濉。悖铮穑穑澹颍郏剩荩停幔簦澹颍椋幔欤蟆。Γ模澹螅椋纾?，２０１１．３２（７）：３７７２－３７８２

［７］ 單德彬，袁林，郭斌，等．精密微塑性成形技術(shù)的現(xiàn)狀和發(fā)展趨勢［Ｊ］．塑性工程學報，２００８．１５（２）：４６－５３

［８］ Ｃａｏ?。剩椋幔?，Ｚｈｕａｎｇ　Ｗｅｉｍｉｎ，Ｌｉｎ?。剩椋幔睿纾酰铮模澹觯澹欤铮穑恚澹睿簟。铮妫帷。郑牵遥粒桑巍。螅螅簦澹怼。妫铮颉。茫校疲拧。幔睿幔欤螅椋蟆。椋睢。恚椋悖颍铮妫铮颍恚椋睿纾幔穑穑欤椋悖幔簦椋铮睿郏剩荩桑睿簦剩粒洌觯停幔睿酰妫裕澹悖瑁睿铮欤玻埃保埃矗罚?/p>

９８１－９９１

［９］ 李仕成，陳澤中，王東峰，等．Ｇｒａｐｈｉｔ－ｉｃ涂層模具微擠壓成形及數(shù)值模擬［Ｊ］．塑性工程學報，２０１４．２１（６）：３８－

４１